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在通過分離變量法求出的自由振動的一般解中，對應于某個本征值的特解是兩端固定的弦激發的一種可能的駐波，一般解是所有可能的駐波的線性疊加。
利用分離變量法，已經求出了一根兩端固定的弦的自由振動偏微分方程的一般解：為了在后面的討論中方便書寫，引入以下兩個符號來代表解式中那兩個復雜的常數組合：再引入兩個新的常數，對疊加系數做如下變換：兩個新引入的常數與原來的疊加系數有如下關系：對解式中的常數做了上述處理后，一般解就可以寫成一個簡潔的形式：這個表述形式明確地給出了特解的物理意義。
從上述一般解的簡潔形式可以得知，對應于某個本征值的特解正是兩端固定的弦激發的一種可能的駐波。在這個駐波的表達式中，與時間演化有關的三角函數描寫了弦上各點在任意時刻的振動狀態，而與空間位置有關的三角函數則給出了弦上各點的振幅分布。于是，問題的一般解就是所有這些可能的駐波的線性疊加。由于這個原因，分離變量法也被稱為駐波法。
先討論弦上各點的振幅分布，它由函數 描寫。初始擾動強度決定了 的大小，從而決定了弦上各點處的振幅。在滿足條件的各點處，振幅恒等于零。波的這個狀態被稱為波節，弦上的這些點因而被稱為波節點。包括兩個固定點在內，整根弦共有 個波節點；在滿足條件的各點處，振幅恒等于最大值 。波的這個狀態被稱為波峰，弦上的這些點因而被稱為波峰點，整根弦共有 個波峰點。
接下來討論這個駐波的時間演化部分，這是一個簡諧振動型的時間函數，它顯示，弦上每一點都在做簡諧振動。振動的圓頻率 就是這個駐波的圓頻率，它只取決于弦自身的性質，與弦的初始狀態無關，因而被稱為固有頻率，也被稱為本征頻率； 是振動的初相位，由初始條件決定。
在兩端固定的弦激發的所有可能的駐波中， 的那個駐波有最小的固有頻率和最長的波長，由于這個原因，把這個駐波稱為基波，相應的頻率被稱為基頻。頻率比基頻高的那些駐波被稱為諧波，相應的頻率被稱為諧頻，由于諧頻是基頻的整數倍，因此也被稱為倍頻。由駐波的最大振幅 的表達式不難看出，基波的最大振幅 比所有諧波的最大振幅都要大。
將一根由特定材料制成的弦的兩端固定并調節它的張緊程度，當這根弦發生橫向振動時，它就激發出一個特定頻率的基波和一系列對應的諧波。適當地調節弦的張緊程度，使其激發的基波的頻率恰好處于人耳能夠響應的頻率范圍，我們就能聽到它發出的聲音。由于 是所有 中最大者，因此，基頻就決定了弦所發出的聲音的聲調；由于諧波的最大振幅較小，由諧頻所發出的聲音被疊加在基頻所發出的聲音上，形成無數微小的擾動，它們的最大振幅與 的關系決定了弦所發出的聲音的頻譜分布，音樂術語稱之為音色；初始擾動的強度決定了向弦輸入的能量有多少，從而決定了 的大小，即決定了弦所發出的聲音的強度。
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